Máy gia tốc

2

máy gia tốc

L. Goldin

Ban biên tập tạp chí «Kvant» từ lâu đã yêu cầu tôi viết một bài về máy gia tốc. Tôi đã trì hoãn việc này trong vài năm. Độc giả của tạp chí có cần biết về những thủ thuật gần như quân sự mà các nhà vật lý và kỹ sư thường xuyên sử dụng để làm cho những cấu trúc khổng lồ, không thể so sánh được này hoạt động được không: chẳng phải tất cả đều quá đặc biệt sao? Sau đó, cuối cùng tôi đã quyết định, nhận ra rằng tài liệu có thể được trình bày theo cách mà người đọc không chỉ hiểu được cấu trúc của cây động vật thuộc họ máy gia tốc mà còn thu được những thông tin và ý tưởng luôn hữu ích cho anh ta. Tôi đã thành công ở mức độ nào, độc giả của tôi sẽ nói.

Trong nhiều thập kỷ nay, vật lý hạt nhân và hạt đã được xác định bằng những gì các nhà khoa học có trong tay về máy gia tốc. Và ngày nay, mỗi máy gia tốc lớn mới sẽ được theo sau bởi những khám phá và thay đổi mới trong các nguyên lý lý thuyết cơ bản. Để nghiên cứu độ sâu của Vũ trụ, các công cụ giả thuyết được chế tạo. Những chiếc gương vạn năng của kính viễn vọng quang học và ăng-ten của kính viễn vọng vô tuyến kéo dài hàng km không làm ai ngạc nhiên. Tuy nhiên, thậm chí những cơ sở lắp đặt lớn hơn - máy gia tốc đa khí hậu khổng lồ - đang được tạo ra để nghiên cứu

6

Ví dụ, chúng ta hãy tính chiều dài của ống trôi dạt để một proton có năng lượng 10 MeV chạm vào. Hãy viết công thức (2) dưới dạng

$$K_n = \frac{m_0 c^2}{2} \left( \frac{v_n}{c} \right)^2.$$

Từ công thức này ta tìm được

$$v_n = c \sqrt{\frac{2K_n}{m_0 c^2}}.$$

Thay thế $K_n = 10$ MeV và $m_0 c^2 = 938$ MeV, chúng ta tìm thấy $v_n = 0,146$ s=4,4×10⁷ m/giây. Chúng ta thấy rằng ở năng lượng 10 MeV, tốc độ proton chỉ nhỏ hơn tốc độ ánh sáng 7 lần. Ở mức năng lượng cao nó thậm chí còn cao hơn.

Ống trôi nên dài bao nhiêu? Sử dụng công thức (4), chúng ta thấy rằng ở tần số dao động điện áp $f = 1/T = 100$ сс thì chiều dài của ống trôi, là một proton có năng lượng 10 MeV, phải là $2,2 \cdot 10^5$ m=220 km, ở tần số 1 MHz - 22 m, ở tần số 10 MHz - 2,2 m. Tất cả những giá trị này đều quá lớn. Để có được điều này, chỉ cần nhớ rằng chúng tôi đã “thiết kế” một máy gia tốc có năng lượng rất thấp 30 MeV và lò Zaki có khoảng 60 ống trôi! Để có được máy gia tốc tuyến tính có kích thước hợp lý, bạn cần tần số cao hơn đáng kể.

Trong máy gia tốc proton, tổng tần số được chọn từ 150 đến 300 MHz, và trong máy gia tốc điện tử, tần số này thậm chí còn cao hơn. Để so sánh, chúng tôi chỉ ra rằng các đài phát thanh sóng dài hoạt động ở tần số khoảng 200 kHz, dải sóng trung bình nằm ở tần số ~ 1 MHz và các đài phát thanh sóng ngắn hoạt động ở tần số ~ 10 MHz. Tần số thay đổi điện thế trên ống trôi máy gia tốc tuyến tính cao gấp 10 20 lần so với độ cao mà các đài vô tuyến sóng ngắn hoạt động! Ở những tần số như vậy, đặc tính sóng của trường trở nên rất quan trọng và thậm chí còn nổi bật hơn.

Lưu ý tần số 150 300 MHz tương ứng với bước sóng $\lambda = c/T = cf$ từ 1 đến 2 m. Trong những điều kiện này, mạch thể hiện trong Hình 2 hóa ra rất thấp và không cho phép sóng vô tuyến đầu tiên xuất hiện, sóng này thường hữu ích để tính công suất của một chất truyền dẫn đáng kể cũng như trong các khối kín (thường được gọi là cộng hưởng). “Hành vi” của sóng điện từ trong chất cộng hưởng rất giống với bề mặt của sóng âm. Chúng ta hãy nhớ lại (như một sự tương tự hữu ích) các rung động tích cực xảy ra như thế nào trong các đường ống của đàn organ. Nhạc sĩ tạo ra những rung động này bằng cách sử dụng những bản fugue của Bach chẳng hạn. Không khí đi qua ống, dao động

7

Có những cái lưỡi, sự chuyển động của nó tạo ra những rung động âm thanh trong không khí.

Không phải bất kỳ rung động nào cũng có thể được kích thích trong một đường ống mà chỉ những rung động mà đường ống được điều chỉnh. Việc điều chỉnh đường ống được xác định bởi sự tương ứng giữa chiều dài của nó và bước sóng. Trong một ống kín ở cả hai đầu, chỉ có thể kích thích các sóng (đứng) như vậy mà một nửa bước sóng được đặt trong ống một số nguyên lần. Để biểu diễn các tác phẩm âm nhạc trên đàn organ, bạn cần kích thích nhiều loại âm thanh khác nhau trong ống. Do đó, các cơ quan chứa hàng ngàn ống.

Theo cách tương tự, dao động điện từ được thiết lập trong các ống kim loại kín. Chiều dài của đường ống phải phù hợp với tần số dao động điện từ mà nó phải hoạt động. Ống được nghiên cứu, đánh bóng và chế tạo cẩn thận này là bộ cộng hưởng của máy gia tốc tuyến tính và được đặt dọc theo ống trôi của nó. Để kích thích rung động, một bộ tản nhiệt được lắp vào đường ống - ăng-ten hoặc cuộn dây.

Hình 3 cho thấy hình ảnh các đường của trường tần số cao tạo ra trong vùng cộng hưởng tại một thời điểm nào đó. Các mũi tên chỉ đường sức điện trường. Các đường sức từ không được thể hiện trong hình. Chúng trông giống như những vòng bao quanh các bó đường sức điện. Sau nửa chu kỳ dao động điện từ, các đường thẳng mới sẽ đổi chiều theo hướng ngược lại.

Điện áp điện trường tạo ra trong chất cộng hưởng đạt cực đại ở gần trục của nó và giảm gần như bằng 0 ở gần các bức tường. Nếu không, điện trường sẽ tạo ra những điểm lớn trên tường, dẫn đến làm nóng tường - gây lãng phí điện năng. Trường có cấu hình này chỉ có thể được tạo trong ống nếu đường kính của nó phù hợp với bước sóng. Chúng tôi thấy rằng cả chiều dài và kích thước ngang của cộng hưởng phải được lựa chọn rất cẩn thận.

Các ống trôi đặt trong bộ cộng hưởng phần nào làm biến dạng hình ảnh dao động điện từ. Một không gian không có rung động xuất hiện bên trong các ống, vì từ trường không thể xuyên qua thành dẫn điện của chúng. Trường sẽ bị ép ra khỏi các ống trôi thành các khoảng trống gia tốc.

Bằng cách tăng tốc các hạt lên năng lượng rất cao, không cần phải “giấu” các hạt trong ống trôi. Thông qua máy gia tốc, sóng điện từ thông thường có thể được truyền đi. Nếu tốc độ của hạt gần bằng tốc độ ánh sáng, thì khi nó chạm vào một phần sóng thuận lợi, trong đó vectơ định hướng của điện trường đã đạt đến độ lớn của hướng, hạt sẽ luôn tăng tốc.

Những năng lượng 《rất lớn》 mà chúng ta đã nói đến có thể khác nhau đối với các hạt khác nhau. Đối với proton và các hạt nặng khác, đây là những năng lượng cỡ hàng nghìn MeV. Và đối với các electron, năng lượng cỡ vài MeV đã là rất lớn.

Máy gia tốc mà chúng ta vừa nói đến được gọi là máy gia tốc sóng lan truyền. Một máy gia tốc tuyến tính lớn có sóng truyền để gia tốc các electron lên năng lượng 2000 MeV được chế tạo tại Viện Vật lý-Kỹ thuật thuộc Viện Hàn lâm Khoa học Cộng hòa Xã hội chủ nghĩa Xô viết Ukraine ở Kharkov.

8

Máy gia tốc tuần hoàn

Máy gia tốc tuyến tính năng lượng cao hóa ra lại rất đắt tiền. Lấy ví dụ, chúng tôi chỉ ra rằng máy gia tốc electron tuyến tính ở Stepford (Mỹ) có năng lượng 20.000 MeV có chiều dài hơn 3,5 km. Trong suốt đoạn đường liên tục này có các trạm tần số cao rất mạnh và rất đắt tiền.

Sẽ kinh tế hơn nếu cuộn quỹ đạo của các hạt được gia tốc thành một đường xoắn ốc hoặc một vòng, liên tục đưa chúng trở lại cùng các trạm gia tốc. Máy gia tốc như vậy được gọi là tuần hoàn. Để loại bỏ quỹ đạo, từ trường được sử dụng. Cho dù nam châm có đắt đến đâu, cho dù chi phí điện năng cần thiết để cung cấp năng lượng cho chúng cao đến đâu, những chi phí này vẫn được bù đắp nhiều hơn bằng việc tiết kiệm chi phí mua các thiết bị tần số cao.

Hãy viết một số công thức đơn giản. Độ cong của quỹ đạo là do lực Lorentz tác dụng lên hạt từ từ trường. Lực này được biết là bằng

$$F = evB,$$

trong đó $e$ là điện tích của hạt, $v$ là tốc độ của nó và $B$ là cảm ứng từ trường (giả sử rằng hướng $v$ vuông góc với $\vec{B}$). Lực Lorentz vuông góc với cả hướng của từ trường và hướng của vận tốc hạt. Nó truyền cho hạt một gia tốc xây dựng là $a = \frac{v^2}{R}$, để chuyển động đi theo một vòng tròn. Độ lớn của lực $F$ và bán kính của đường tròn có liên hệ với nhau, như đã biết, theo công thức

$$F = \frac{mv^2}{R}.$$

Cân bằng các quy tắc từng phần của công thức (5) và (6), ta thấy

$$evB = \frac{mv^2}{R},$$

hoặc

$$p = mv = eBR,$$

trong đó $p = mv$ là động lượng của hạt. Nếu chúng ta hiểu theo khối lượng thì khối lượng tương đối tính của hạt được xác định theo công thức

$$m = m_0 \frac{1}{\sqrt{1 - v^2/c^2}},$$

thì sự tương ứng (7) hóa ra đúng ở mức năng lượng tương đối tính.

Công thức (7) chứng tỏ rằng cảm ứng của từ trường và kích thước của máy gia tốc không liên quan đến năng lượng hạt quen thuộc với chúng ta mà liên quan đến động lượng của nó. Động lượng và động năng trong cơ học tương đối tính có liên hệ với nhau bằng một công thức khá phức tạp

$$p = \frac{1}{c} \sqrt{K(K + 2m_0c^2)}.$$

Dưới gốc của biểu thức này có một đại lượng có thứ nguyên là bình phương năng lượng. Nếu chúng ta nhân biểu thức này với $c$, chúng ta sẽ nhận được

$$pc = \sqrt{K(K + 2m_0c^2)}.$$

Công thức này cho thấy rằng cùng với động lượng $p$, sẽ thuận tiện khi xét đại lượng $pc$, tỷ lệ thuận với nó, có thứ nguyên năng lượng ($pc$ được đo bằng electron volt). Tại $K \ll m_0c^2$ (trường hợp không tương đối tính), biểu thức này chuyển thành công thức quen thuộc $p = \sqrt{2m_0K}$ và ở $K \gg m_0c^2$ (năng lượng cao), chúng ta chỉ cần có $pc = K$. Trong các đơn vị này, công thức (7) có dạng quen thuộc với tất cả các nhà vật lý.

$$pc (\theta) = 3 \cdot 10^8 BR (m \cdot m).$$

Sử dụng công thức (9), bạn có thể ước tính kích thước của máy gia tốc tuần hoàn. Từ trường luôn được xây dựng để chọn cái sau, nhờ đó máy gia tốc có kích thước và trọng lượng nhỏ hơn. Nhưng với cảm ứng $2m \lambda$ sắt dùng làm nam châm điện sẽ trở nên bão hòa. Vì vậy, không thể thu được từ trường mạnh hơn trong mạch máy gia tốc bằng mạch từ. Trong buồng chân không của máy gia tốc, cảm ứng trường thường không vượt quá 1,6 $m \lambda$. Thông thường, trong cơ học máy gia tốc, cần phải cung cấp những khoảng trống cần thiết để chứa các trạm tăng tốc, thiết bị hiệu chỉnh, thiết bị đầu vào và đầu ra của các hạt, v.v. Do đó, giá trị trung bình $|\vec{B}|$ hóa ra là chẵn

9

bên dưới - khoảng 1,2 ml. Thay $B=1,2$ ml vào công thức (9), ta tìm được

$$R \approx 3 \cdot 10^{-9} \text{ pc.}$$

Hãy để chúng tôi trình bày một số ước tính cho proton. Để gia tốc proton tới năng lượng 20 MeV (pc=200 MeV) cần phải tăng tốc với bán kính $R \approx 60$ cm. Ở năng lượng 600 MeV (pc=1200 MeV) $R \approx 3,6$ m. Khi tăng tốc lên 10 GeV * (pc=11 GeV) $R=30$ m (máy gia tốc của Viện Vật lý Lý thuyết và Thực nghiệm ở Moscow, máy gia tốc của Phòng thí nghiệm Năng lượng Cao ở Dubna). Ở năng lượng 70 GeV (máy gia tốc Serpukhov) $R \approx 200$ m và ở năng lượng 500 GeV (máy gia tốc Fermilab, Hoa Kỳ) $R \approx 1,5$ km. Những ước tính này xác định quy mô của cơ sở và đặt ra những rào cản kinh tế nghiêm trọng đối với việc tăng năng lượng cuối cùng của máy gia tốc. Các kích thước, cùng với chúng là giá thành của máy gia tốc tuần hoàn, cuối cùng được xác định đơn giản bằng tính chất từ ​​của sắt.

Có tiến triển nào có thể xảy ra ở đây không? Cảm ứng tối đa có thể đạt được khi sử dụng các loại sắt từ khác nhau rất gần nhau, vì vậy hy vọng phát minh ra hợp kim có cảm ứng bão hòa cao hơn đáng kể sẽ không thành hiện thực. Cách khả thi duy nhất là từ bỏ nam châm thông thường và chuyển sang nam châm siêu dẫn. Trong trường hợp này, cảm ứng có thể được tăng lên 2-3 lần. Cho dù chất siêu dẫn có đắt tiền đến đâu và dù hoạt động ở nhiệt độ thấp có khó khăn đến đâu thì công nghệ máy gia tốc cũng phải bắt đầu đi theo hướng này. Việc chế tạo máy gia tốc siêu dẫn đầu tiên đang được tiến hành tại Fermilab.

Hãy quay lại công thức (9). Khi các hạt tăng tốc, động lượng $p$ của chúng tăng lên, có nghĩa là bán kính quỹ đạo $R$ hoặc cảm ứng trường $B$ phải tăng. Tất nhiên, cách dễ nhất là làm việc trong một từ trường không đổi. Quỹ đạo của các hạt được gia tốc trong trường hợp này có dạng một vòng xoắn. Công thức (10) xác định bán kính vòng quay ngoài của nó. Từ trường được điện tử hóa và có dạng đĩa bao phủ toàn bộ hình xoắn ốc. Đây là cách cyclotron được thiết kế. Vẫn có thể tạo ra một dải từ liên tục có bán kính 60 cm hoặc 3,6 m. Tuy nhiên, để tăng tốc proton lên năng lượng 10 GeV, cần có các dải có bán kính khoảng 30 m. Cũng không thể tạo dải liên tục. Chính hoàn cảnh này đã hạn chế năng lượng tối đa có được khi sử dụng cyclotron.

Trong máy gia tốc năng lượng cao, từ trường chỉ được tạo ra trên đường vành đai hẹp. Do đó, bán kính $R$ mà các hạt phải di chuyển dọc theo được cho trước và quỹ đạo của các hạt ở cuối và ở đầu gia tốc là như nhau. Sự gia tăng động lượng của hạt phải đi kèm với sự xuất hiện của từ trường. Máy gia tốc có trường vòng tăng theo thời gian được gọi là synchrotron (từ trường tăng đồng bộ với xung).

Cyclotron, phasotron và microtron

Cyclotron được sử dụng để tăng tốc proton và ion nặng. Chúng được phát minh bởi J. Lawrence. Sơ đồ của thiết bị cyclotron được thể hiện trên Hình 4. Từ trường “bọc” các hạt được tạo ra trong khe giữa các dải electron. Buồng pin được đặt vào khoảng trống này, lấp đầy hình dạng của một chiếc lon thiếc khổng lồ. Buồng chân không chứa các electron, giữa chúng tạo ra một điện trường gia tốc. Chúng cũng trông giống như một hộp thiếc. Để có được electron, chiếc lọ này phải được cắt dọc theo đường kính và hai nửa hơi giãn ra để tạo thành một khoảng trống giữa chúng. Mỗi nửa tạo thành một electron. Điện áp tăng tốc tần số cao được áp dụng cho chúng. Như có thể thấy trong Hình 4, b, các electron được định hướng theo hình dạng của chữ cái Latinh $D$. Chúng được gọi là duannas. Lớp vỏ giữa hai hoạt động như một khoảng cách tăng tốc.

Dees trong cyclotron đóng vai trò tương tự như các ống khác trong

10

Máy gia tốc tuyến tính. Trong khi quỹ đạo của các hạt đi vào bên trong dees, chúng được bảo vệ khỏi tác động của điện trường và khi trường giữa các dees đạt được hướng và cường độ mong muốn, các hạt bay ra ngoài khoảng trống, tăng tốc trong đó và bật trở lại bên trong dees. Đây là cách tăng tốc xảy ra.

Chu kì $T$ chuyển động của một hạt trong cyclotren phụ thuộc vào điều gì? Một hạt chuyển động với tốc độ $v$ đi qua một vòng tròn bán kính $R$ trong thời gian $2\pi R/v$. Vì $v = \frac{eBR}{m}$ (xem (7)), thì

$$T = 2\pi \frac{m}{eB}.$$ (11)

Chu kỳ quay được xác định bởi khối lượng của hạt và độ lớn cảm ứng từ trường. Ở mức năng lượng thấp, khối lượng nghỉ $m_0$ có thể được thay thế cùng với khối lượng tương đối tính $m$. Nếu từ trường không đổi trong toàn bộ khoảng cách giữa các dees (vạch từ phẳng), thì phía bên phải của đẳng thức (11) biến thành một hằng số và chu kỳ quay sẽ không đổi. Kết quả này là vô cùng quan trọng. Tần số của điện áp cao cung cấp cho cyclotron không thay đổi và chu kỳ quay của các hạt cũng không đổi. Nếu tần số được chọn chính xác, thì trong toàn bộ chu kỳ gia tốc, các hạt quay trở lại, rơi vào khoảng cách gia tốc giữa các dee và được đặt bên trong dees theo thời gian.

Các hạt liên tục được đưa vào buồng cyclotron gần trung tâm của nó. Sau khi có được năng lượng, chúng thư giãn dọc theo các vòng xoắn ốc và rời khỏi cyclotron. Trong khi một số hạt đang kết thúc chu kỳ tăng tốc, những hạt khác đang ở giữa cuộc hành trình và những hạt khác vẫn chỉ mới bắt đầu. “Phóng” các hạt được gia tốc thoát ra khỏi cyclotron bao gồm các cụm hạt nối tiếp nhau, biến mất khoảng thời gian gia tốc của chúng tại những thời điểm thích hợp cho gia tốc.

Ở trang 2 có một bức ảnh chụp một máy gia tốc đa năng lượng được đặt tại Viện nghiên cứu hạt nhân chung ở Dubna.

Hãy quay lại những cạm bẫy đã ngăn cản chúng ta đổ lỗi. Khó khăn chính liên quan đến việc hiệu chỉnh tương đối tính. Việc thay thế $m$ bằng $m_0$, như chúng tôi đã làm cho đến nay, chỉ có thể được thực hiện nếu cần thiết để tăng tốc thời gian.

Ở trang 2 có một bức ảnh chụp một máy gia tốc đa năng lượng được đặt tại Viện nghiên cứu hạt nhân chung ở Dubna.

Hãy quay lại công thức (11). Không phải lần đầu tiên, việc đảm bảo tính ổn định của chu kỳ lưu thông trong trường hợp này có vẻ không khó. Khối lượng của hạt $m$ tăng dần. Đồng thời, bán kính của vòng xoắn ốc được mô tả tăng lên. Có vẻ như không khó để đảm bảo tính hằng định của quan hệ $m/B$, và do đó đảm bảo tính hằng số của $T$. Để làm điều này, chỉ cần tạo ra một trường giữa các sọc trong cyclotron, cảm ứng của trường này tăng dần từ trung tâm đến ngoại vi. Tuy nhiên, con đường này đã bị đóng. Hóa ra với dạng từ trường này, chuyển động của hạt trở nên không ổn định:

11

Ngay cả với những sai lệch nhỏ so với mặt phẳng ngang trung bình, các hạt được gia tốc sẽ nhanh chóng di chuyển lên hoặc xuống và chạm vào các lớp phủ. Do đó, các cyclotron thông thường, trong đó không có biện pháp nào được thực hiện để bù đắp cho các hiệu ứng liên quan đến sự tăng khối lượng tương đối tính, chỉ có thể gia tốc proton đến mức năng lượng thấp – xấp xỉ năng lượng 20 MeV.

Cách thứ hai là chấp nhận thực tế là chu kỳ chuyển động của các hạt tăng dần và do đó làm thay đổi chu kỳ của điện áp tăng tốc. Đây chính xác là những gì được thực hiện thường xuyên nhất. Tuy nhiên, trong trường hợp này, cyclotron không thể hoạt động liên tục được nữa. Tại thời điểm chu kỳ điện áp tần số cao tăng theo năng lượng của các hạt được gia tốc, việc cho các hạt mới vào là vô nghĩa - chu kỳ quay của chúng không bằng chu kỳ thay đổi của trường tần số cao. Khi chu trình tăng tốc hoàn thành, tần số có thể được nâng lên trở lại và các hạt mới có thể được đưa vào. Do đó, Cyklotron sẽ tạo ra các phần riêng biệt hoặc như người ta thường nói, “nhổ” các hạt được gia tốc. Máy gia tốc loại này được chế tạo với năng lượng cỡ 1 GeV (máy vòng được sử dụng khi tăng tốc lên năng lượng cao hơn). Những máy gia tốc như vậy được gọi là phasomron.

Có một cách thứ ba. Có thể đảm bảo rằng chu kì chuyển động không phụ thuộc vào năng lượng của hạt, với điều kiện

Hình 5.

Hình 6.

niv hình dạng quỹ đạo của nó. Đây là những gì được thực hiện trong cyclotron đẳng thời. Như chúng ta đã tìm ra, với quỹ đạo có dạng hình tròn (hay chính xác hơn là xoắn ốc), chu kỳ chuyển động của các hạt tăng theo bán kính. Để tránh điều này, chúng tôi tăng thời gian chuyển động của hạt ở mức năng lượng thấp một cách giả tạo. Điều này có thể được thực hiện bằng cách loại bỏ đường dẫn, chẳng hạn như ghép hình tròn lại với nhau thành hình đa giác với các góc tròn. Những quỹ đạo thuộc loại này được thể hiện trong Hình 5. Khi năng lượng của hạt tăng lên, các góc của đa giác ngày càng tròn hơn và quỹ đạo của hạt tiến đến hình tròn.

Để làm cho một hạt chuyển động theo quỹ đạo như vậy, cần phải tạo ra một từ trường có cấu hình phức tạp. Để làm được điều này, nam châm điện của cyclotron đẳng thời được làm từ nhiều nam châm riêng lẻ, đặt ở những khu vực mà quỹ đạo phải được làm tròn. Các dải nam châm điện có hình dạng phức tạp (xem Hình 6).

Con đường này tuy hấp dẫn nhưng lại rất khó khăn. Nhưng bạn có thể đi dọc theo nó nếu bạn cần cường độ cao, điều đó có nghĩa là không phải “tia phun” riêng lẻ mà là “dòng” hạt gia tốc chất lượng cao.

Kết thúc bài đánh giá của chúng tôi về máy gia tốc sử dụng từ trường không đổi theo thời gian, chúng ta hãy nói vài lời về micromet. Đây là tên của máy gia tốc electron được phát minh